1 |
 |
“...onderworpen zijn aan dezelfde drukking, terwijl de dichtheid de-
zelfde blijft.
Hierbij zijn dus U, p en p onafhankelijk van den tijd en hangen slechts af van
de cordinaten der verschillende punten.
De algemeene formule (1) wordt in dit geval:
(X dx + Y dy + Z dz) + U dU = 0.....................(2)
of voor een elastische vloeistof: (bij p ==-)
k-- + g dz + U dU + 0
of gentegreerd:
U*
k Ig p + gz = ~y constant.
Voor een zware vloeistof wordt de formule:
(3)
(4)
of gentegreerd:
of ook
-^2+gdz + UdU = 0 .
o U*
+ g z -|= constant
(5)
(6)
p U*
z -)-|- -= = constant
ji j. g
(7) (theorema van Bernouilli).
Permanente beweging van een taaie vloeistof met constante of zeer langzaam ver-
anderende doorsnede en rechtlijnige of zeer weinig gebogen as, zoodat de vloeistof-
vezels als evenwijdigloopend kunnen worden beschouwd.
Voor een taaie vloeistof zooals in werkelijkheid voorkomt en waarbij zoowel in-
wendig als aan de wanden wrijvingen optreden, geldt de uit (2) af te leiden alge-
meene vergelijking:...”
|
|
2 |
 |
“...voor lichtgas, enz. kan men met voldoende
nauwkeurigheid onderstellen, dat de temperatuur van het gas constant blijft.
Hierbij moet dus gedacht worden dat wisselingen in warmte tusschen de wanden
en het gas plaats vinden, want elke isothermische verandering gaat met winst of
verlies van warmte gepaard.
Men heeft voor die gevallen bij de strooming van het gas als permanent beschouwd
dezelfde bewegingsvergelijking als bij de elastische taaie vloeistoffen met permanente
beweging (bldz. 375) alzoo
UdU+ k-E +gdz -r-f- -^ds = o......................................(1)
waarin dan, daar men geen ideale vloeistof heeft -- de wrijving weergeeft bij door-
strooming....”
|
|